开关电源功率变压器的设计方法

这些失真反映了实际脉冲变压器和理想变压器的差别，考虑到各种因素对波形的影响，可以得到如图2所示的脉冲变压器等效电路。

图中：Rsi——信号源Ui的内阻

Rp——一次绕组的电阻

Rm——磁心损耗（对铁氧体磁心，可以忽略）

T——理想变压器

Rso——二次绕组的电阻

RL——负载电阻

C1、C2——一次和二次绕组的等效分布电容

Lin、Lis——一次和二次绕组的漏感

Lm1——一次绕组电感，也叫励磁电感

n——理想变压器的匝数比，n=N1/N2

图2脉冲变压器的等效电路

将图2所示电路的二次回路折合到一次，做近似处理，合并某些参数，可得图3所示电路，漏感Li包括Lin和Lis，总分布电容C包括C1和C2;总电阻 RS包括Rsi、RP和Rso;Lm1是励磁电感，和前述的Lm1相同;RL′是RL等效到一次侧的阻值，RL′=RL/n2,折合后的输出电压U′o= Uo/n。

经过这样处理后，等效电路中只有5个元件，但在脉冲作用的各段时间内，每个元件并不都是同时起主要作用，我们知道任何一个脉冲波形可以分解成基波与许多谐波的叠加。脉冲的上升沿和下降沿包含着各种高频分量，而脉冲的平顶部分包含着各种低频分量。因此在上升、下降和平顶过程中，各元件（L、C等）表现出来的阻抗也不一样，因此我们把这一过程分成几个阶段来分析，分别找出各阶段起主要作用的元件，而忽略次要的因素。例如，当输入信号为矩形脉冲时，可以分3个阶段来分析，即上升阶段、平顶阶段和下降阶段。

（1）上升阶段

对于通常的正脉冲而言，上升阶段即脉冲前沿，信号中包含丰富的高频成分，当高频分量通过脉冲变压器时，在图3所示的等效电路中，C的容抗1/ωC很小，而Lm1的感抗ωLm1很大，相比起来，可将Lm1的作用忽略，而在串联的支路中，Li的作用即较为显著。于是可以把图3 所示的等效电路简化成图4所示的等效电路。

图3图2的等效电路

图4图3的简化电路

在这个电路中，频率越高，ωLi越大，而1/ωC越小，因而高频信号大多降在Li上，输出的高频分量就减少了，可见输入信号Usm前沿中所包含的高频分量就不能完全传输到输出端，频率越高的成分到达输出端越小，结果在输出端得到的波形前沿就和输入波形不同，即产生了失真。

要想减小这种波形失真，就要尽量减小分布电容C（应减小变压器一次绕组的匝数）。但又要得到一定的绕组电感量，所以需要用高磁导率的磁心。在绕制上也可以采取一些措施来减小分布电容，例如用分段绕法;为了减小漏感L1，可采用一、二次绕组交叠绕法等。

（2）平顶阶段

脉冲的平顶包含着各种低频分量。在低频情况下，并联在输出端的3个元件中，电容C的容抗1/ωC很大，因此电容C可以忽略。同时在串联支路中，Li的感抗ωLi很小，也可以略去。所以又可以把图3电路简化为图5所示的低频等效电路。信号源也可以等效成电动势为Usm的直流电源。

这里可用下述公式表达

U′o=（UsmRL′）e-T/τ/（Rs+RL′）

τ=Lm1（Rs+RL′）RsRL′

可见U′o为一下降的指数波形，其下降速度决定于时间常数τ,τ越大，下降越慢，即波形失真越小。为此，应尽量加大Lm1，而减小Rs和RL′,但这是有限的。如果Lm1太大，必然使绕组的匝数很多，这将导致绕组分布电容加大，致使脉冲上升沿变坏。

图5图3的低频等效电路

图6脉冲下降阶段的等效 电 路

（3）下降阶段

下降阶段的信号源相当于直流电源Usm串联的开关S由闭合到断开的阶段，它与上升阶段虽然是相对的过程，但有两个不同;一是电感Lm1中有励磁电流，并开始释放，因此Lm1不能略去;二是开关S断开后，Rs便不起作用，由此得出下降阶段的等效电路，见图6。

一般来说，在脉冲变压器平顶阶段以后，Lm1中存储了比较大的磁能，因此在开关断开后，会出现剧烈的振荡，并产生很大的下冲。为了消除下冲往往采用阻尼措施。

2功率变压器的参数及公式

2.1变压器的基本参数

在磁路中，磁通集中的程度，称为磁通密度或磁感应强度，用B表示，单位是特斯拉（T），通常仍用高斯（GS）单位，1T=104GS。另一方面，产生磁通的磁力称为磁场强度，用符号H表示，单位是A/m

H=0.4πNI/li

式中：N——绕组匝数

I——电流强度

li——磁路长度

磁性材料的磁滞回线表示磁性材料被完全磁化和完全去磁化这一过程的磁特性变化。图7为一典型的磁化曲线。

由坐标0点到a点这段曲线称起始磁化曲线。

曲线中的一些关键点是十分重要的，BS：饱和磁通密度，Br：剩磁，HC：矫顽磁力。

当Br越接近于BS值时，磁滞曲线的形状越接近于矩形，见图8（a），同时矫顽磁力HC越大时，磁滞曲线越宽，这表明这种磁性材料的磁化特性越硬，表明这种材料为硬磁性材料。当Br和BS相差越大，矫顽磁力HC越小时，即磁滞曲线越瘦，表明这种材料为软磁性材料，脉冲变压器的磁心材料应选用软磁性材料，见图8（b）。

图7不带气隙的磁滞回线

图8硬/软磁性材料和磁滞回线

（a）硬磁材料（b）软磁材料

如果在磁心中开一个气隙，将建立起一个有气隙的磁路，它会改变磁路的有效长度。因为空气隙的磁导率为1，所以有效磁路长度le为

le=li+μilg

式中：li——磁性材料中的磁路长度

lg——空气隙的磁路长度

μi——磁性材料的磁导率

对一个给定安匝数，有空气隙磁心的磁通密度要比没有空气隙的磁通密度小。

2.2设计变压器的基本公式

为了确保变压器在磁化曲线的线性区工作，可用下式计算最大磁通密度（单位：T）

Bm=（Up×104）/KfNpSc

式中：Up——变压器一次绕组上所加电压（V）

f——脉冲变压器工作频率（Hz）

Np——变压器一次绕组匝数（匝）

Sc——磁心有效截面积（cm2）

K——系数，对正弦波为4.44,对矩形波为4.0