本帖最后由 xukun977 于 2020-8-22 14:29 编辑
注：
大二模电主要是线性小信号情形，对于直流电压源VDD，默认是直接短路到地的，但是这个知识点和本贴所说内容无关！
定理的重要性：
我们擅长处理串并联电路，有分压和分流公式伺候它们，但是对于诸如电桥之类的非并非串电路，就感觉麻烦了，不管是Δ-Y，还是什么变换，总是麻烦的。本定理可以解决。
大家都知道，要把电压源接入电路，要使用钳子式接法，如下图所示，把R4某一段切断，再插入电压源。
而如果像下图这样，直接并联在R4两端，这个时候就出问题了。
如上图所示，一旦插入电压源v，那么连接R4的两个端点，就可以直接短路处理了，因为R4两端电压已知，电流就随之确定了，既然R4支路电压电流都是已知的，当然就没有分析的必要，直接分析剩余部分网络就行了。
既然如此，上图和下图是等效的：
这样一来，相当于消掉了一个节点，而不改变电路其余部分网络的伏安特征。所以说，电压源相当于广义的短路。
（当然了，三个电压源还可以移到右边三个电阻上去，效果是一样的）
这就是电压位移定理。
下面用例子说电流位移定理。
如下图所示，要想考虑米勒电容C对电路贡献的零极点，常规方法是直接套用米勒定理的结果。
而如果使用电流位移定理，同样能出奇制胜。
要想知道电容C贡献的零极点，只需求电容两端的等效阻抗。
如下图所示，插入测试电流源i，求电压V，那么电容两端的等效阻抗为V/i
对于这种头不着天、脚不触地的悬浮电流源，要想求两端电压，是不太好搞的。
解决方案就是用电流位移定理，让它头碰天，脚触地！结果如下图：
如果一时无法接受这个结果，可以看分解步骤：
第一步，再插入一个同样大小的电流源，这个电路和原来只有一个电流源的情形，是完全等价的！！！
第二步，既然两个电流源是同样大小的，那么它们中间节点无法向外输出电流，既然如此，可以任意连线到其它地方，由于目标是头碰天（VDD)，脚碰地（GND）,自然选择是VDD，由于交流情形下VDD和GND是连到一起的，所以得到下图：
上图和下图应该是等价的，什么都没变：
这个图就是上面直接使用电流位移定理的结果，两者完全相同。
使用叠加原理，计算这个阻抗太容易了：
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