贵在**，说的好啊！

发表于 2009-3-30 06:04

我们以上由“孤立导体”引出了“电容”这个物理量。 至少大家要明确q、C和V三者之间的关系。 我们是不是可以用水桶来类比一下呢？ 在725楼中的公式中，当孤立导体球的带电量Q为一定时，其电势V是随着其半径R按反比例变化。也就是说，R越大则V越小；R越小则V越大。我们考虑两种极限情况：当R无穷大时，则V趋于无穷小；当R无穷小时，则V将趋于无穷大。 我们是否可以用水桶来类比一下这种情况呢？一个水桶的容积是一定的，桶的半径是可以变化的，桶里装的水也是一定的。那么这个水桶的半径越大则其中的水压（相对于桶底）就越低；这个桶的半径越小则水压就越高（因为水柱就越高）。

发表于 2009-3-30 06:58

对于非孤立导体A，其电势不在简单地与所带电量成正比。这是因为非孤立导体周围的场强不仅决定于该导体，还与周围的情况有关。因此我们不能用原来的方法来引入电容的概念。为了消除其他导体和带电体的影响。我们可以利用静电屏蔽的原理，用导体空腔B把导体A屏蔽起来（如图中所示）。这样，腔内电场E仅由导体A所带电量q（正电荷）以及A和B内表面的形状决定，与外界情况无关。 如果我们探讨一下A、B的基本静电性质，将会发现，如果A的带电量增大一倍，则B的内表面的带电量也增大一倍，同时腔内任一点处的场强也增大一倍，因而A、B之间的电势差也增大一倍，即Va-Vb（A与B之间的电压）与q成正比。因此可以定义：                C=q/(Va-Vb) C（电容量）仅决定于A、B的大小、形状以及相对位置，与q ，Va-Vb以及外界情况无关，因而可以用来描述导体组A、B的静电性质。我们把导体组A、B称作电容器，A、B为电容器的两个极板；C称为电容器的电容，它等于A的外表面或B的内表面所带电量的绝对值除以两极板之间的电势差。如果B接地，则Vb=0，因而Va-Vb=Va 。 ——以上参考了《电磁场》

发表于 2009-3-30 07:23

<a href="http://www.cnmp3.com/mp3/acii.shtml" target=_blank>www.cnmp3.com/mp3/acii.shtml</a> 日出嵩山坳 晨钟惊飞鸟 林间小溪水潺潺 坡上青青草 野果香山花俏 狗儿跳羊儿跑 举起鞭儿轻轻摇 小曲满山飘满山飘 莫道女儿娇 无暇有奇巧 冬去春来十六载 黄花正年少 腰身壮胆气豪 常练武勤操劳 耕田放牧打豺狼 风雨一肩挑一肩挑 一肩挑

发表于 2009-3-30 22:11

发表于 2009-3-30 22:13

发表于 2009-3-30 22:22

这是实际中的各种各样的电容器。

发表于 2009-3-30 22:30

这也算电容器吗？这不是一块双面敷铜板吗？ 没错，这是块双面敷铜板，也是一种电容器，或许我们称它为“由分布参数构成的电容器”也可以。

发表于 2009-3-30 22:36

这是双面板的一面。

发表于 2009-3-30 22:38

这是双面板的另一面。

发表于 2009-3-30 22:43

这是两块敷铜层之间的介质层，它的介电系数是一定的。

发表于 2009-3-30 22:51

很明显，双面板的结构形成了一个电容器。当在两面加上电压时，将会在极板之间激发电场。例如当我们在两块极板上加上1V的直流电压时，那么极板的内侧（贴着介质层的一面）将聚集一定数量的等量异号电荷。

发表于 2009-3-30 22:58

这是经过我特意打磨的敷铜板的一角，大家可以看出来它是比较圆滑的。通过我们上面的学习大家可以知道，这种比较圆滑的拐角不会激发很强的电场的（当极板上加有一定的电压时）。

发表于 2009-3-30 23:03

这也是经过特意作出的一个拐角，但是很尖锐。这种情况下当极板之间加有较高的电压时，会在尖端附近激发强电场，可能会引起放电。

发表于 2009-3-30 23:14

左边的是同轴线，右边的是平行线。它们都是由分布参数构成的电容器。

发表于 2009-3-30 23:21

这是大家熟悉的“瓷片电容器”。这种电容器的温度稳定性不好（容量较大时）。我们下面将作一个实验说明一下。

发表于 2009-3-30 23:30

我们用电容表（一般数字表上的附加功能）测量一下，用鳄鱼夹夹住电容器的两条引出线。这个瓷片电容的标称容量为0.01uF（或10nF)，具体在什么温度下的标称容量不明。

发表于 2009-3-31 00:00

这是在室温13.5度测得的电容量（19.3nF）。

发表于 2009-3-31 00:07

当瓷片的温度逐渐升高时（烟头与瓷片电容之间距离大约为3cm），在一定的温度范围电容量也随之增大（不是很明显）。

贵在**，说的好啊！

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